우리가 언급한 바와 같이, 길이와 폭이 충분하지 않은 파이프에서는 마찰이 무시할 수 있을 정도로 작습니다. 이러한 조건에서 압력 강하는 매우 작아 일정 섹션 튜브에서 게이지 튜브의 액체는 거의 같은 높이에 있습니다. 그러나 파이프가 다른 위치에 다른 섹션이 있는 경우 마찰을 무시할 수 있는 경우에도 다른 위치에서 정압이 다른 것을 경험적으로 알 수 있습니다.

단면이 다른 파이프 (그림 311)를 사용하여 일정한 물줄기를 통과시킵니다. 마노메트릭 튜브의 레벨에서 파이프의 좁은 부분이 넓은 부분보다 정압이 적다는 것을 알 수 있습니다. 이것은 파이프의 넓은 부분에서 좁은 부분으로 이동할 때 액체의 압축 정도가 감소하고 (압력 감소) 좁은 부분에서 넓은 부분으로 이동할 때 증가합니다 (압력 증가).

쌀. 311. 파이프의 좁은 부분에서 흐르는 액체의 정압은 넓은 부분보다 작습니다.

이것은 동일한 시간 간격으로 흐르는 액체의 양이 파이프의 모든 섹션에서 동일하기 때문에 파이프의 넓은 부분에서 액체가 좁은 부분보다 더 느리게 흐른다는 사실에 의해 설명됩니다. 따라서 파이프의 좁은 부분에서 파이프의 넓은 부분으로 이동할 때 액체의 속도가 감소합니다. 마치 장애물 위로 흐르는 것처럼 액체가 느려지고 압축 정도 (압력뿐만 아니라) ) 증가합니다. 반대로 파이프의 넓은 부분에서 좁은 부분으로 통과하면 액체의 속도가 증가하고 압축이 감소합니다. 가속되는 액체는 곧게 펴는 스프링처럼 작동합니다.

그래서 우리는 파이프를 통해 흐르는 유체의 압력은 유체 속도가 작은 곳에서 더 크고 그 반대도 마찬가지입니다. 유체 속도가 더 큰 곳에서 압력이 더 낮습니다.이것 유체의 속도와 압력 사이의 관계를 유체라고 합니다. 베르누이의 법칙 스위스의 물리학자이자 수학자 다니엘 베르누이(1700-1782)의 이름을 따서 명명되었습니다.

Bernoulli의 법칙은 액체와 기체 모두에 적용됩니다.유체의 자유로운 흐름에서 파이프 벽에 의해 제한되지 않는 유체의 움직임에 유효합니다. 이 경우 다음과 같이 베르누이의 법칙을 적용해야 합니다.

액체나 기체의 움직임은 시간이 지남에 따라 변하지 않는다고 가정합니다(정상 흐름). 그런 다음 유체가 이동하는 흐름 내부의 선을 상상할 수 있습니다. 이러한 라인을 현재 라인이라고 합니다. 그들은 액체를 혼합하지 않고 나란히 흐르는 별도의 흐름으로 나눕니다. 얇은 튜브를 통해 물줄기에 액체 페인트를 도입하여 유선형을 볼 수 있습니다. 페인트 제트는 유선을 따라 위치합니다. 공중에서 연기 조각을 사용하여 눈에 보이는 유선을 얻을 수 있습니다. 그것은 보여질 수 있습니다 베르누이의 법칙은 각 제트에 개별적으로 적용됩니다.: 제트의 속도가 느려서 제트의 단면적이 더 큰 제트 부분에서 압력이 더 크며 그 반대의 경우도 마찬가지입니다. 무화과에서. 311은 유선이 갈라지는 곳에서 제트의 단면이 크다는 것을 보여줍니다. 제트 단면적이 더 작은 곳에서는 유선이 서로 접근합니다. 그래서 베르누이의 법칙또한 다음과 같이 공식화할 수 있습니다. 유선이 더 두꺼운 흐름의 위치에서 압력이 더 낮고 유선이 더 드문 위치에서 압력이 더 큽니다.

좁아진 파이프를 사용하여 고속으로 물을 통과시킵니다. Bernoulli의 법칙에 따르면 압력은 좁아진 부분에서 감소합니다. 좁은 부분에서 수압이 대기압보다 낮아지는 방식으로 파이프의 모양과 유속을 선택할 수 있습니다. 이제 파이프의 좁은 부분에 배수관을 부착하면 (그림 312) 외부 공기가 압력이 적은 곳으로 빨려 들어갑니다. 개울에 들어가면 공기가 물에 의해 제거됩니다. 이 현상을 이용하여 다음을 구성할 수 있습니다. 희석 펌프 - 소위 워터 제트 펌프.도 1에 도시된 것에서. 워터 제트 펌프 모델의 313에서, 물이 고속으로 이동하는 고리 모양의 틈(1)을 통해 공기가 흡입됩니다. 브랜치 2는 대피된 선박에 연결됩니다. 워터 제트 펌프에는 장점 중 하나인 움직이는 고체 부품(기존 펌프의 피스톤과 같은)이 없습니다.

우리 주변의 많은 세상은 물리 법칙을 따릅니다. "물리학"이라는 용어는 번역에서 "자연"을 의미하는 그리스어 단어에서 유래했기 때문에 이것은 놀라운 일이 아닙니다. 그리고 우리 주변에서 끊임없이 작용하는 이러한 법칙 중 하나는 베르누이의 법칙입니다.

법 자체는 에너지 보존 원칙의 결과로 작용합니다. 이것에 대한 이러한 해석은 이전에 잘 알려진 많은 현상에 대한 새로운 이해를 가능하게 합니다. 법의 본질을 이해하려면 흐르는 흐름을 상기하는 것만으로도 충분합니다. 여기에서 흐르고 돌, 가지 및 뿌리 사이를 흐릅니다. 어떤 곳에서는 더 넓게, 어떤 곳에서는 더 좁게 만듭니다. 개울이 넓은 곳은 물이 천천히 흐르고, 좁은 곳은 물이 빠르게 흐르는 것을 볼 수 있습니다. 이것은 유체 흐름의 압력과 그러한 흐름의 속도 사이의 관계를 확립하는 Bernoulli 원리입니다.

사실, 물리학 교과서는 그것을 다소 다르게 공식화하며 흐르는 흐름이 아니라 유체 역학과 관련이 있습니다. 상당히 인기있는 Bernoulli에서는 다음과 같이 말할 수 있습니다. 파이프에 흐르는 유체의 압력은 속도가 낮을수록 높고 그 반대의 경우도 마찬가지입니다. 속도가 높을수록 압력이 낮습니다.

확인하려면 간단한 실험을 수행하는 것으로 충분합니다. 종이 한 장을 가져다가 불어야합니다. 용지는 공기 흐름이 통과하는 방향으로 위로 올라갑니다.

모든 것이 매우 간단합니다. Bernoulli의 법칙에 따르면 속도가 높을수록 압력이 낮아집니다. 이것은 흐름이 덜 통과하는 시트 표면을 따라 그리고 공기 흐름이 없는 시트 바닥에서 압력이 더 크다는 것을 의미합니다. 여기서 시트는 압력이 낮은 방향으로 상승합니다. 공기의 흐름이 있는 곳.

설명된 효과는 일상 생활과 기술에서 널리 사용됩니다. 예를 들어 스프레이 건이나 에어브러시를 생각해 보십시오. 그들은 두 개의 튜브를 사용합니다. 하나는 더 큰 섹션이 있고 다른 하나는 더 작은 섹션이 있습니다. 직경이 큰 것은 페인트가 담긴 용기에 연결하고 단면이 작은 것은 고속으로 공기를 통과시킵니다. 결과적인 압력 차이로 인해 페인트는 기류로 들어가고 이 기류에 의해 도장할 표면으로 전달됩니다.

펌프에도 동일한 원리가 적용됩니다. 사실 위에서 설명한 것은 펌프입니다.

그다지 흥미롭지 않은 것은 늪의 배수에 적용되는 베르누이의 법칙입니다. 항상 그렇듯이 모든 것이 매우 간단합니다. 습지는 도랑으로 강과 연결되어 있습니다. 강에는 흐름이 있지만 늪에는 없습니다. 다시 압력차가 생기고 강은 습지에서 물을 빨아들이기 시작합니다. 물리 법칙의 작용에 대한 순수한 시연이 있습니다.

이 효과는 파괴적일 수도 있습니다. 예를 들어, 두 척의 배가 서로 가까이 지나가면 두 배 사이의 물 이동 속도는 다른 쪽보다 빠를 것입니다. 결과적으로 배를 서로 끌어들이는 추가 힘이 발생하고 재앙이 불가피합니다.

위의 모든 것은 공식의 형태로 기술될 수 있지만, 이 현상의 물리적 본질을 이해하기 위해 베르누이 방정식을 쓸 필요는 전혀 없습니다.

더 나은 이해를 위해 설명된 법의 사용에 대한 또 다른 예를 제공합니다. 누구나 로켓을 상상합니다. 특수 챔버에서 연료가 연소되고 제트 기류가 형성됩니다. 이를 가속화하기 위해 특별히 좁은 부분 인 노즐이 사용됩니다. 여기에 가스 제트가 가속되어 결과적으로 증가합니다.

기술에서 베르누이의 법칙을 사용하는 데는 더 많은 옵션이 있지만 이 기사의 틀 내에서 모든 옵션을 고려하는 것은 불가능합니다.

따라서 Bernoulli의 법칙이 공식화되고 진행중인 프로세스의 물리적 본질에 대한 설명이 제공되며 자연과 기술의 예는이 법칙을 적용하는 가능한 옵션을 보여줍니다.

이 섹션에서는 파이프를 통한 액체 또는 기체의 이동에 에너지 보존 법칙을 적용합니다. 파이프를 통한 유체의 이동은 기술과 일상 생활에서 종종 발견됩니다. 수도관은 도시의 물을 집과 소비 장소에 공급합니다. 기계에서 파이프는 윤활용 오일, 엔진에 연료 등을 공급합니다. 파이프를 통한 유체의 이동은 자연에서 종종 발견됩니다. 동물과 인간의 혈액 순환은 튜브-혈관을 통한 혈액의 흐름이라고 말하면 충분합니다. 어느 정도 강의 물의 흐름은 파이프를 통한 일종의 유체 흐름이기도 합니다. 강바닥은 물이 흐르는 일종의 파이프입니다.

아시다시피, 파스칼의 법칙에 따라 용기 속의 고정된 액체는 외부 압력을 모든 방향으로 그리고 부피의 모든 지점에 변화 없이 전달합니다. 그러나 단면적이 부분마다 다른 파이프를 통해 유체가 마찰 없이 흐를 때 파이프를 따라 압력은 동일하지 않습니다. 움직이는 유체의 압력이 파이프의 단면적에 따라 달라지는 이유를 알아봅시다. 그러나 먼저 모든 유체 흐름의 한 가지 중요한 특징에 대해 알아보겠습니다.

예를 들어 그림 207에 일부가 표시된 파이프를 통해 다른 위치에서 섹션이 다른 수평으로 위치한 파이프를 통해 액체가 흐른다고 가정합니다.

파이프를 따라 각각의 면적이 동일한 여러 섹션을 정신적으로 그리고 일정 기간 동안 각 섹션을 통해 흐르는 액체의 양을 측정하면 동일한 양의 액체가 각 섹션을 통해 흐른다는 것을 알 수 있습니다. 이것은 첫 번째 섹션을 통과하는 모든 액체가 첫 번째 섹션보다 면적이 훨씬 작더라도 동일한 시간에 세 번째 섹션을 통과한다는 것을 의미합니다. 그렇지 않은 경우, 예를 들어 해당 시간 동안 영역 섹션을 통과하는 액체가 영역 섹션을 통과하는 것보다 적으면 과도한 액체가 어딘가에 축적되어야 합니다. 그러나 액체는 파이프 전체를 채우고 쌓일 곳이 없습니다.

넓은 부분을 통해 흐르는 액체가 어떻게 동시에 좁은 부분을 "압착"할 시간을 가질 수 있습니까? 분명히 이를 위해서는 파이프의 좁은 부분을 통과할 때 이동 속도가 더 빨라야 하고 단면적이 작아지는 만큼 더 커야 합니다.

실제로 파이프 섹션 중 하나와 초기 순간에 일치하는 움직이는 액체 기둥의 특정 섹션을 고려하십시오 (그림 208). 시간 동안 이 영역은 유체 흐름의 속도와 동일한 거리를 이동합니다. 파이프 섹션을 통해 흐르는 액체의 부피 V는이 섹션의 면적과 길이의 곱과 같습니다.

단위 시간에 흐르는 액체의 양은 -

파이프 섹션을 통해 단위 시간당 흐르는 유체의 양은 파이프 단면적과 유속의 곱과 같습니다.

방금 본 것처럼 이 볼륨은 파이프의 다른 섹션에서 동일해야 합니다. 따라서 파이프의 단면적이 작을수록 이동 속도가 빨라집니다.

일정 시간 동안 파이프의 한 부분을 통과하는 액체의 양은 같은 양이 통과해야 합니다.

다른 섹션을 통해 동시에.

또한 우리는 액체의 주어진 질량이 항상 같은 부피를 가지고 있다고 가정하고 압축하거나 부피를 줄일 수 없다고 가정합니다(액체는 비압축성이라고 함). 예를 들어 강의 좁은 곳에서 물의 흐름 속도가 넓은 곳에서보다 빠르다는 것은 잘 알려져 있습니다. 영역별로 유체 유속을 지정하면 다음과 같이 쓸 수 있습니다.

이것으로부터 액체가 더 큰 단면적을 가진 파이프 섹션에서 더 작은 단면적을 가진 섹션으로 통과할 때 유속이 증가한다는 것을 알 수 있습니다. 즉, 액체는 가속도에 따라 움직입니다. 그리고 이것은 뉴턴의 제2법칙에 따르면 액체에 힘이 작용한다는 것을 의미합니다. 이 힘은 무엇입니까?

이 힘은 파이프의 넓은 부분과 좁은 부분의 압력 차이만 될 수 있습니다. 따라서 파이프의 넓은 부분에서 유체 압력은 파이프의 좁은 부분에서보다 커야 합니다.

에너지 보존 법칙에서도 마찬가지입니다. 실제로 파이프의 좁은 부분에서 액체의 속도가 증가하면 운동 에너지도 증가합니다. 그리고 우리는 유체가 마찰 없이 흐른다고 가정했기 때문에 전체 에너지가 일정하게 유지되어야 하기 때문에 운동 에너지의 증가는 위치 에너지의 감소로 보상되어야 합니다. 여기서 퍼텐셜 에너지란? 파이프가 수평이면 파이프의 모든 부분에서 지구와 상호 작용하는 위치 에너지는 동일하며 변경할 수 없습니다. 이것은 탄성 상호 작용의 위치 에너지만 남아 있음을 의미합니다. 액체가 파이프를 통해 흐르게 하는 압력은 액체를 압축하는 탄성력입니다. 액체가 비압축성이라고 말할 때 우리는 부피를 눈에 띄게 변화시킬 만큼 충분히 압축할 수 없지만 탄성력의 출현을 야기하는 매우 작은 압축이 필연적으로 발생한다는 것을 의미합니다. 이러한 힘은 유체 압력을 생성합니다. 이것은 액체의 압축이며 파이프의 좁은 부분에서 감소하여 속도 증가를 보상합니다. 따라서 파이프의 좁은 위치에서 유체 압력은 넓은 위치보다 낮아야 합니다.

이것은 Petersburg 학자 Daniil Bernoulli가 발견 한 법칙입니다.

흐르는 유체의 압력은 이동 속도가 느린 흐름 부분에서 더 크고,

반대로 속도가 더 빠른 부분에서는 압력이 더 낮습니다.

이상하게 보일지 모르지만 파이프의 좁은 부분을 통해 액체가 "압착"되면 압축이 증가하지 않고 감소합니다. 그리고 경험은 이것을 잘 확인합니다.

액체가 흐르는 파이프에 개방형 튜브가 납땜되어 있으면 압력 게이지 (그림 209) 파이프를 따라 압력 분포를 관찰 할 수 있습니다. 파이프의 좁은 위치에서 마노메트릭 튜브의 액체 기둥 높이는 넓은 것보다 적습니다. 이것은 이러한 장소에 압력이 적다는 것을 의미합니다. 파이프의 단면적이 작을수록 유량이 커지고 압력이 낮아집니다. 분명히 압력이 외부 대기압과 같은 섹션을 선택할 수 있습니다 (압력계의 액체 레벨 높이는 0과 같습니다). 그리고 더 작은 단면을 취하면 액체의 압력이 대기압보다 낮아집니다.

이 유체 흐름은 공기를 펌핑하는 데 사용할 수 있습니다. 소위 워터 제트 펌프는 이 원리로 작동합니다. 그림 210은 이러한 펌프의 다이어그램을 보여줍니다. 끝에 좁은 구멍이 있는 튜브 A를 통해 물줄기가 통과합니다. 파이프 입구의 수압은 대기압보다 낮습니다. 그래서

튜브 B를 통해 배출된 부피의 가스는 튜브 A의 끝으로 끌어당겨지고 물과 함께 제거됩니다.

파이프를 통한 액체의 이동에 대해 말한 모든 것은 기체의 이동에도 적용됩니다. 가스 유속이 너무 높지 않고 가스가 부피를 변화시킬 만큼 충분히 압축되지 않은 경우, 추가로 마찰이 무시되는 경우 Bernoulli의 법칙은 가스 흐름에도 적용됩니다. 가스가 빠르게 이동하는 파이프의 좁은 부분에서는 압력이 넓은 부분보다 낮아 대기압보다 낮아질 수 있습니다. 경우에 따라 파이프가 필요하지 않습니다.

간단한 실험을 할 수 있습니다. 그림 211과 같이 표면을 따라 종이를 입으로 불면 종이가 위로 올라오는 것을 볼 수 있습니다. 이것은 용지 위의 기류의 압력이 감소하기 때문입니다.

항공기가 비행하는 동안에도 동일한 현상이 발생합니다. 다가오는 기류는 비행 항공기 날개의 볼록한 윗면으로 흐르고 이로 인해 압력이 감소합니다. 날개 위의 압력은 날개 아래의 압력보다 작습니다. 이것이 날개의 양력이 발생하는 이유입니다.

연습 62

1. 파이프를 통한 오일 흐름의 허용 속도는 2m/sec입니다. 직경 1m의 파이프를 1시간 동안 통과하는 기름의 양은 얼마입니까?

2. 주어진 시간 동안 수도꼭지에서 흘러나오는 물의 양 측정 수도꼭지 앞의 파이프 직경을 측정하여 물의 흐름 속도를 결정합니다.

3. 물이 흐르는 파이프라인의 직경은 시간당 얼마입니까? 허용 수류율 2.5m/sec.

다큐멘터리 교육 영화. 시리즈 "물리학".

다니엘 베르누이(Daniel Bernoulli, 1700년 1월 29일(2월 8일) - 1782년 3월 17일)는 스위스의 만능 물리학자, 기계공, 수학자였으며 기체 운동 이론, 유체 역학 및 수학 물리학의 창시자 중 한 명이었습니다. 상트페테르부르크 과학 아카데미의 학자 및 외국 명예 회원(1733), 아카데미 회원: 볼로냐(1724), 베를린(1747), 파리(1748), 런던 왕립 학회(1750). 요한 베르누이의 아들.

베르누이의 법칙(방정식)(가장 간단한 경우) 비압축성 유체의 이상(즉, 내부 마찰이 없는) 정지 유동에 대한 에너지 보존 법칙의 결과입니다.

여기

액체의 밀도, - 유량, 고려중인 유체 요소가 위치한 높이, - 고려 중인 유체 요소의 질량 중심이 위치한 공간의 지점에서의 압력, - 중력 가속.

베르누이 방정식은 움직이는 유체에 대한 운동량 균형을 나타내는 오일러 방정식의 결과로 파생될 수도 있습니다.

과학 문헌에서 Bernoulli의 법칙은 일반적으로 베르누이 방정식(Bernoulli의 미분 방정식과 혼동하지 말 것), 베르누이의 정리또는 베르누이 적분.

오른쪽에 있는 상수는 종종 다음과 같이 불립니다. 전체 압력일반적으로 유선에 따라 다릅니다.

모든 용어의 차원은 액체의 단위 부피당 에너지 단위입니다. 베르누이 적분의 첫 번째 항과 두 번째 항은 액체의 단위 부피당 운동 에너지와 위치 에너지를 의미합니다. 그 기원의 세 번째 용어는 압력의 작용이며 특별한 유형의 에너지("압력 에너지")의 비축량을 나타내지 않는다는 점에 유의해야 합니다.

위에 주어진 것과 가까운 비율은 1738년 다니엘 베르누이(Daniil Bernoulli)에 의해 얻어졌습니다. 베르누이 적분. 현대적 형태에서 적분은 1740년경 Johann Bernoulli에 의해 획득되었습니다.

수평 파이프의 경우 높이는 일정하며 Bernoulli 방정식은 다음과 같은 형식을 취합니다.

베르누이 방정식의 이 형태는 일정한 밀도에서 고정된 1차원 유체 흐름에 대한 오일러 방정식을 통합하여 얻을 수 있습니다.

Bernoulli의 법칙에 따르면 유체의 정상 흐름의 전체 압력은 이 흐름을 따라 일정하게 유지됩니다.

전체 압력무게, 정적 및 동적 압력으로 구성됩니다.

Bernoulli의 법칙에 따르면 속도, 즉 동압의 증가로 인해 유동 단면적이 감소하면 정압이 감소합니다. 이것이 매그너스 효과의 주요 원인입니다. Bernoulli의 법칙은 층류 기체 흐름에도 유효합니다. 유량이 증가함에 따라 압력이 감소하는 현상은 다양한 유형의 유량계(예: 벤츄리 튜브), 물 및 스팀 제트 펌프의 작동에 기초합니다. 그리고 Bernoulli의 법칙을 일관되게 적용하면 기술적 유체역학 분야인 유압학이 등장하게 되었습니다.

Bernoulli의 법칙은 점도가 0인 액체에만 순수한 형태로 유효합니다. 기술 유체역학(유압)에서 실제 유체의 흐름에 대한 대략적인 설명을 위해 국부 및 분산 저항으로 인한 손실을 고려하는 용어를 추가하여 Bernoulli 적분을 사용합니다.

Bernoulli 적분의 일반화는 자기유체역학 및 강유체역학에서 특정 클래스의 점성 유체 흐름(예: 평면-평행 흐름)에 대해 알려져 있습니다.

액체가 흐르는 파이프를 사용하십시오. 우리 파이프는 전체 길이가 동일하지 않지만 단면 직경이 다릅니다. Bernoulli의 법칙은 서로 다른 직경에도 불구하고 동일한 양의 액체가 동시에 이 파이프의 모든 섹션을 통해 흐른다는 사실로 표현됩니다.

저것들. 특정 시간에 파이프의 한 부분을 통과하는 액체의 양과 같은 양은 동시에 다른 부분을 통과해야 합니다. 그리고 액체의 부피가 변하지 않고 액체 자체가 실제로 압축되지 않기 때문에 다른 것이 변경됩니다.

파이프의 좁은 부분에서 유체 속도는 더 빠르고 압력은 더 낮습니다. 반대로 파이프의 넓은 부분에서는 속도가 낮아지고 압력이 높아집니다.

유체 압력 및 속도 변화. 액체가 흐르는 파이프에 개방형 압력계 튜브가 납땜되어 있으면 (그림 209) 파이프를 따라 압력 분포를 관찰 할 수 있습니다.

파이프를 통한 액체의 이동에 대해 말한 모든 것은 기체의 이동에도 적용됩니다. 가스 유속이 너무 높지 않고 가스가 부피를 변화시킬 만큼 충분히 압축되지 않은 경우, 추가로 마찰이 무시되는 경우 Bernoulli의 법칙은 가스 흐름에도 적용됩니다. 가스가 더 빠르게 이동하는 파이프의 좁은 부분에서 가스의 압력은 넓은 부분보다 낮습니다.

공기 역학에 적용되는 베르누이의 법칙은 날개 위의 공기 흐름이 날개 아래와 날개 위의 속도와 압력이 다르고 그 결과 날개의 양력이 발생한다는 사실로 표현됩니다.

간단한 실험을 해보자. 작은 종이 한 장을 가져다가 이런 식으로 우리 앞에 놓으십시오.

그런 다음 우리는 그 표면 위로 바람을 불고 예상과 달리 종이 한 장을 지구쪽으로 더 구부리는 대신 곧게 펴줍니다. 문제는 시트 표면 위로 공기를 불어서 압력을 낮추고 시트 아래의 기압은 동일하게 유지한다는 것입니다. 잎 위에 낮은 압력 영역이 있고 잎 아래에 증가된 압력 영역이 있음이 밝혀졌습니다. 기단은 고압 영역에서 저압 영역으로 "이동"하려고 시도하며 이로 인해 잎이 곧게 펴집니다.

다른 실험을 할 수도 있습니다. 종이 2장을 가져다가 다음과 같이 앞에 놓으십시오.

그런 다음 그들 사이의 영역으로 불면 종이 조각이 우리의 기대와 달리 서로 멀어지는 대신 접근 할 것입니다. 여기서 우리는 동일한 효과를 관찰합니다. 시트 바깥쪽의 기단은 시트 사이에서 가속된 공기보다 더 큰 압력을 받습니다. 이것은 종이 시트가 서로 끌린다는 사실로 이어집니다.

패러글라이더, 행글라이더, 비행기, 글라이더, 헬리콥터 및 기타 항공기가 비행을 수행하는 데 동일한 원리가 사용됩니다. 이것이 다톤 여객기가 이륙할 수 있게 해주는 것입니다.