Kaip minėjome, vamzdžiuose, kurie nėra labai ilgi ir pakankamai platūs, trintis yra tokia maža, kad ją galima nepaisyti. Tokiomis sąlygomis slėgio kritimas yra toks mažas, kad pastovaus skerspjūvio vamzdyje skystis slėgio vamzdeliuose yra praktiškai tame pačiame aukštyje. Tačiau jei vamzdis turi skirtingos vietos nevienodo skerspjūvio, tada net tais atvejais, kai galima nepaisyti trinties, patirtis rodo, kad statinis slėgis skirtingose ​​vietose yra skirtingas.

Paimkime nevienodo skerspjūvio vamzdį (311 pav.) ir juo leisime nuolatinį vandens srautą. Žvelgiant į lygius slėgio vamzdeliuose, pamatysime, kad susiaurėjusiose vamzdžio vietose statinis slėgis yra mažesnis nei plačiose vietose. Tai reiškia, kad judant iš plačios vamzdžio dalies į siauresnę, skysčio suspaudimo laipsnis mažėja (slėgis mažėja), o judant iš siauresnės į platesnę – didėja (slėgis didėja).

Ryžiai. 311. Siaurose vamzdžio vietose tekančio skysčio statinis slėgis yra mažesnis nei plačiose

Tai paaiškinama tuo, kad plačiose vamzdžio dalyse skystis turėtų tekėti lėčiau nei siaurose, nes vienodu laiko periodu tekančio skysčio kiekis yra vienodas visoms vamzdžio atkarpoms. Todėl judant iš siauros vamzdžio dalies į plačią, skysčio greitis mažėja: skystis sulėtėja, tarsi tekėtų ant kliūties, didėja jo suspaudimo laipsnis (taip pat ir slėgis). Priešingai, judant iš plačios vamzdžio dalies į siaurą, skysčio greitis didėja ir jo suspaudimas mažėja: skystis, įsibėgėdamas, elgiasi kaip tiesinanti spyruoklė.

Taigi mes tai matome skysčio, tekančio vamzdžiu, slėgis didesnis ten, kur skysčio greitis mažesnis, ir atvirkščiai: slėgis mažesnis ten, kur skysčio greitis didesnis. Tai vadinamas ryšys tarp skysčio greičio ir jo slėgio Bernulio dėsnis pavadintas šveicarų fiziko ir matematiko Danielio Bernulio (1700-1782) vardu.

Bernulio dėsnis galioja ir skysčiams, ir dujoms. Jis lieka galioti skysčio judėjimui, kurio neriboja vamzdžio sienelės – laisvu skysčio srautu. Šiuo atveju Bernulio dėsnis turi būti taikomas taip.

Tarkime, kad skysčio ar dujų judėjimas laikui bėgant nekinta (pastovus srautas). Tada galime įsivaizduoti srauto viduje esančias linijas, kuriomis juda skystis. Šios linijos vadinamos supaprastintomis linijomis; jie skaido skystį į atskirus srautus, kurie teka vienas šalia kito nesimaišydami. Supaprastintos linijos gali būti matomos įleidžiant vandenį į upelį skysti dažai per plonus vamzdelius. Dažų dryžiai yra išilgai dabartinių linijų. Ore gauti matomos linijos srovė, galite naudoti dūmų gabalėlius. Galima parodyti, kad Bernulio dėsnis taikomas kiekvienam reaktyviniam lėktuvui atskirai: slėgis didesnis tose purkštuko vietose, kur greitis joje mažesnis, taigi ir kur didesnis srovės skerspjūvis, ir atvirkščiai. Iš pav. 311 aišku, kad tose vietose, kur srovės linijos skiriasi, srovės skerspjūvis yra didelis; kur purkštuko skerspjūvis yra mažesnis, srautinės linijos suartėja. Štai kodėl Bernulio dėsnis Galima suformuluoti ir taip: tose srauto vietose, kur srovinės linijos tankesnės, slėgis mažesnis, o tose, kur srovelės plonesnės, slėgis didesnis.

Paimkime vamzdį, kuris turi susiaurėjimą ir dideliu greičiu leiskime per jį vandenį. Pagal Bernulio dėsnį susiaurėjusioje dalyje slėgis bus sumažintas. Galite pasirinkti vamzdžio formą ir srautą taip, kad susiaurėjusioje dalyje vandens slėgis būtų mažesnis nei atmosferinis. Jei dabar prie siauros vamzdžio dalies pritvirtinsite išleidimo vamzdelį (312 pav.), tada lauko oras bus siurbiamas į žemesnio slėgio vietą: patekęs į srovę, orą nuneš vanduo. Naudojant šį reiškinį galima konstruoti vakuuminis siurblys - vadinamasis vandens srovės siurblys. Pavaizduotame pav. 313 modelio vandens srovės siurblio oras įsiurbiamas per žiedinę angą 1, šalia kurios vanduo juda dideliu greičiu. 2 atšaka prijungta prie išpumpuoto indo. Vandens srovės siurbliai neturi judančių kietų dalių (kaip įprastų siurblių stūmoklis), o tai yra vienas iš jų privalumų.

Didžioji dalis mus supančio pasaulio paklūsta fizikos dėsniams. Tai neturėtų stebinti, nes terminas „fizika“ kilęs iš graikų kalbos žodžio, išvertus reiškiantį „gamtą“. Ir vienas iš šių nuolat veikiančių dėsnių yra Bernulio dėsnis.

Pats įstatymas veikia kaip energijos tvermės principo pasekmė. Šis aiškinimas leidžia naujai suprasti daugelį anksčiau gerai žinomų reiškinių. Norint suprasti įstatymo esmę, užtenka tiesiog prisiminti tekančią upelį. Čia jis teka, bėga tarp akmenų, šakų ir šaknų. Vienur daromas platesnis, kitur siauresnis. Galima pastebėti, kad ten, kur upelis platesnis, vanduo teka lėčiau, o kur siauresnis – greičiau. Tai yra Bernulio principas, kuris nustato ryšį tarp slėgio skysčio sraute ir tokio srauto judėjimo greičio.

Tiesa, fizikos vadovėliuose tai suformuluota kiek kitaip, ir tai susiję su hidrodinamika, o ne su tekančiu upeliu. Gana populiariame Bernulyje galima teigti taip: vamzdžiu tekančio skysčio slėgis didesnis ten, kur jo greitis mažesnis, ir atvirkščiai: kur greitis didesnis, ten slėgis mažesnis.

Norėdami patvirtinti, tiesiog paleiskite paprasčiausia patirtis. Reikia paimti popieriaus lapą ir juo pūsti. Popierius kils aukštyn ta kryptimi, kuria teka oro srautas.

Viskas labai paprasta. Kaip sako Bernulio dėsnis, kur greitis didesnis, ten slėgis mažesnis. Tai reiškia, kad išilgai lakšto paviršiaus, kur yra mažesnis oro srautas, ir lakšto apačioje, kur nėra oro srauto, slėgis yra didesnis. Taigi lapas kyla ta kryptimi, kur slėgis mažesnis, t.y. kur praeina oro srautas.

Aprašytas efektas plačiai naudojamas kasdieniame gyvenime ir technologijose. Kaip pavyzdį galite apsvarstyti purškimo pistoletą arba aerozolį. Jie naudoja du vamzdžius, kurių vienas didesnis, o kitas mažesnis. Didesnio skersmens tvirtinamas prie dažų talpyklos, o mažesnio skerspjūvio oras praleidžia dideliu greičiu. Dėl susidariusio slėgio skirtumo dažai patenka į oro srautą ir šiuo srautu perduodami ant dažomo paviršiaus.

Siurblys gali veikti tuo pačiu principu. Tiesą sakant, tai, kas aprašyta aukščiau, yra siurblys.

Ne mažiau įdomus yra Bernulio dėsnis, kai jis taikomas sausinant pelkes. Kaip visada, viskas labai paprasta. Pelkės grioviais sujungtos su upe. Upėje yra srovė, o pelkėje ne. Vėl atsiranda slėgio skirtumas, ir upė pradeda siurbti vandenį iš pelkės. Atsiranda į gryna forma fizikos dėsnio demonstravimas.

Šio poveikio poveikis taip pat gali būti žalingas. Pavyzdžiui, jei du laivai praplaukia arti vienas kito, vandens greitis tarp jų bus didesnis nei kitoje pusėje. Dėl to atsiras papildoma jėga, kuri trauks laivus vienas prie kito, ir nelaimė bus neišvengiama.

Viską, kas buvo pasakyta, galima pateikti formulių pavidalu, tačiau visai nebūtina rašyti Bernulio lygčių, kad suprastum fizinę šio reiškinio esmę.

Norėdami geriau suprasti, pateiksime dar vieną aprašyto įstatymo naudojimo pavyzdį. Visi įsivaizduoja raketą. Specialioje kameroje dega kuras ir susidaro reaktyvinis srautas. Norėdami jį pagreitinti, naudojama specialiai susiaurinta sekcija - antgalis. Čia vyksta dujų srauto pagreitis ir dėl to augimas

Yra daug daugiau įvairių variantų Bernulio dėsnio panaudojimas technikoje, tačiau visų jų aptarti šio straipsnio rėmuose tiesiog neįmanoma.

Taigi, buvo suformuluotas Bernulio dėsnis, paaiškinta vykstančių procesų fizinė esmė, panaudoti gamtos ir technologijų pavyzdžiai. galimi variantaišio įstatymo taikymas.

Šiame skyriuje skysčių ar dujų judėjimui vamzdžiais taikysime energijos tvermės dėsnį. Technologijoje ir kasdieniame gyvenime dažnai susiduriama su skysčio judėjimu vamzdžiais. Vandentiekio vamzdžiai tiekia vandenį mieste į namus ir vartojimo vietas. Mašinose vamzdžiais teka alyva tepimui, degalai į variklius ir kt. Skysčio judėjimas vamzdžiais dažnai randamas gamtoje. Pakanka pasakyti, kad gyvūnų ir žmonių kraujotaka yra kraujo tekėjimas vamzdeliais - kraujagyslės. Tam tikru mastu vandens srautas upėse taip pat yra skysčio srautas vamzdžiais. Upės vaga yra savotiškas vamzdis tekėti vandeniui.

Kaip žinoma, nejudantis skystis inde pagal Paskalio dėsnį perduoda išorinį slėgį visomis kryptimis ir į visus tūrio taškus be pokyčių. Tačiau kai skystis be trinties teka vamzdžiu, kurio skerspjūvio plotas yra skirtingos sritys skiriasi, slėgis vamzdyje nevienodas. Išsiaiškinkime, kodėl slėgis judančiame skystyje priklauso nuo vamzdžio skerspjūvio ploto. Bet pirmiausia pažvelkime į vieną svarbi savybė bet koks skysčio srautas.

Tarkime, skystis teka horizontaliu vamzdžiu, kurio skerspjūvis skirtingose ​​vietose yra skirtingas, pavyzdžiui, vamzdžiu, kurio dalis pavaizduota 207 pav.

Jei mintyse išilgai vamzdžio nubraižytume keletą pjūvių, kurių plotai būtų atitinkamai lygūs, ir išmatuotume per kiekvieną iš jų per tam tikrą laikotarpį tekančio skysčio kiekį, pamatytume, kad per kiekvieną iš jų tekėjo toks pat skysčio kiekis. skyrius. Tai reiškia, kad visas skystis, kuris tuo pačiu metu praeina per pirmąją sekciją, praeina per trečiąją sekciją, nors jos plotas yra žymiai mažesnis nei pirmosios. Jei taip nebūtų ir, pavyzdžiui, per skyrių su plotu laikui bėgant prasiskverbtų mažiau skysčio nei per sekciją su plotu, tuomet skysčio perteklius turėtų kažkur kauptis. Tačiau skystis užpildo visą vamzdį, ir jam nėra kur kauptis.

Kaip skystis, tekėjęs per plačią atkarpą, sugeba per tiek pat laiko „išspausti“ siaurą atkarpą? Akivaizdu, kad tai įvyktų, pravažiuojant siauras vamzdžio dalis, judėjimo greitis turi būti didesnis ir lygiai tiek kartų, kiek mažesnis skerspjūvio plotas.

Išties, panagrinėkime tam tikrą judančio skysčio stulpelio atkarpą, kuri pradiniu laiko momentu sutampa su viena iš vamzdžio sekcijų (208 pav.). Laikui bėgant ši sritis pasislinks atstumu, lygiu skysčio tekėjimo greičiui. Skysčio, tekančio vamzdžio dalimi, tūris V yra lygus šios atkarpos ploto ir ilgio sandaugai

Skysčio tūris per laiko vienetą -

Skysčio tūris, tekantis per vamzdžio skerspjūvį per laiko vienetą, yra lygus vamzdžio skerspjūvio ploto ir srauto greičio sandaugai.

Kaip ką tik matėme, skirtingose ​​vamzdžio dalyse šis tūris turi būti vienodas. Todėl kuo mažesnis vamzdžio skerspjūvis, tuo didesnis judėjimo greitis.

Kiek skysčio per tam tikrą laiką praeina viena vamzdžio atkarpa, tiek ir tokia turi praeiti

tuo pačiu metu per bet kurį kitą skyrių.

Tuo pačiu manome, kad tam tikra skysčio masė visada turi tą patį tūrį, kad ji negali suspausti ir sumažinti tūrio (sakoma, kad skystis yra nesuspaudžiamas). Gerai žinoma, kad, pavyzdžiui, siaurose upės vietose vandens tėkmės greitis yra didesnis nei plačiose. Jei žymime skysčio tekėjimo greitį atkarpomis pagal plotus, galime rašyti:

Iš to matyti, kad skysčiui pereinant iš didesnio skerspjūvio ploto vamzdžio atkarpos į mažesnio skerspjūvio plotą, didėja srauto greitis, t.y. skystis juda su pagreičiu. O tai pagal antrąjį Niutono dėsnį reiškia, kad skystį veikia jėga. Kokia tai galia?

Ši jėga gali būti tik skirtumas tarp slėgio jėgų plačiose ir siaurose vamzdžio dalyse. Taigi plačioje atkarpoje skysčio slėgis turi būti didesnis nei siauroje vamzdžio dalyje.

Tai taip pat išplaukia iš energijos tvermės dėsnio. Iš tiesų, jei skysčio judėjimo greitis didėja siaurose vamzdžio vietose, padidėja ir jo kinetinė energija. O kadangi darėme prielaidą, kad skystis teka be trinties, šį kinetinės energijos padidėjimą turi kompensuoti potencialios energijos sumažėjimas, nes bendra energija turi išlikti pastovi. Apie kokią potencialią energiją mes čia kalbame? Jei vamzdis yra horizontalus, tai potenciali sąveikos su Žeme energija visose vamzdžio dalyse yra vienoda ir negali keistis. Tai reiškia, kad lieka tik tampriosios sąveikos potenciali energija. Slėgio jėga, verčianti skystį tekėti vamzdžiu, yra skysčio tamprioji suspaudimo jėga. Sakydami, kad skystis yra nesuspaudžiamas, turime omenyje tik tai, kad jo negalima suspausti tiek, kad jo tūris pastebimai pasikeistų, tačiau neišvengiamai atsiranda labai mažas suspaudimas, sukeliantis tamprumo jėgų atsiradimą. Šios jėgos sukuria skysčio slėgį. Būtent toks skysčio suspaudimas mažėja siaurose vamzdžio vietose, kompensuodamas greičio padidėjimą. Todėl siaurose vamzdžių vietose skysčio slėgis turi būti mažesnis nei plačiose vietose.

Tokį dėsnį atrado Sankt Peterburgo akademikas Daniil Bernoulli:

Tekančio skysčio slėgis yra didesnis tose srauto atkarpose, kuriose jo judėjimo greitis mažesnis, ir

priešingai, tuose ruožuose, kuriuose greitis didesnis, slėgis mažesnis.

Kaip bebūtų keista, bet kai „išsispaudžia“ skystis siauros zonos vamzdis, jo suspaudimas ne didėja, o mažėja. Ir patirtis tai gerai patvirtina.

Jei vamzdyje, kuriuo teka skystis, yra įlituoti atviri vamzdeliai – manometrai (209 pav.), tuomet bus galima stebėti slėgio pasiskirstymą išilgai vamzdžio. Siaurose vamzdžio vietose skysčio kolonėlės aukštis slėgio vamzdyje yra mažesnis nei plačiose vietose. Tai reiškia, kad šiose vietose yra mažesnis slėgis. Kuo mažesnis vamzdžio skerspjūvis, tuo didesnis srauto greitis ir mažesnis slėgis. Akivaizdu, kad galima pasirinkti sekciją, kurioje slėgis lygus išoriniam atmosferos slėgiui (skysčio lygio aukštis manometre bus lygus nuliui). Ir jei paimsite dar mažesnę sekciją, tada skysčio slėgis joje bus mažesnis nei atmosferinis.

Šis skysčio srautas gali būti naudojamas orui išsiurbti. Tokiu principu veikia vadinamasis vandens srovės siurblys. 210 paveiksle parodyta tokio siurblio schema. Vandens srovė teka per vamzdelį A, kurio gale yra siaura anga. Vandens slėgis vamzdžio angoje yra mažesnis už atmosferos slėgį. Štai kodėl

dujos iš pumpuojamo tūrio per vamzdelį B įtraukiamos į vamzdžio A galą ir pašalinamos kartu su vandeniu.

Viskas, kas buvo pasakyta apie skysčio judėjimą vamzdžiais, taikoma ir dujų judėjimui. Jei dujų tekėjimo greitis nėra per didelis ir dujos nėra suslėgtos tiek, kad pasikeistų jų tūris, o be to, nepaisoma trinties, tai Bernulio dėsnis galioja ir dujų srautams. Siaurose vamzdžių vietose, kur dujos juda greičiau, jų slėgis yra mažesnis nei plačiose vietose ir gali būti mažesnis už atmosferos slėgį. Kai kuriais atvejais tam net nereikia vamzdžių.

Galite atlikti paprastą eksperimentą. Jei pūsite ant popieriaus lapo išilgai jo paviršiaus, kaip parodyta 211 paveiksle, pamatysite, kad popierius pradės kilti. Taip nutinka dėl slėgio sumažėjimo oro sraute virš popieriaus.

Tas pats reiškinys vyksta skrendant lėktuvui. Priešpriešinis oro srautas teka ant išgaubto viršutinio skrendančio orlaivio sparno paviršiaus ir dėl to sumažėja slėgis. Slėgis virš sparno yra mažesnis nei slėgis po sparnu. Būtent tai sukuria sparno pakėlimą.

62 pratimas

1. Leistinas alyvos tekėjimo vamzdžiais greitis yra 2 m/sek. Koks naftos kiekis praeina per 1 m skersmens vamzdį per 1 valandą?

2. Išmatuokite ištekančio vandens kiekį vandens čiaupas tam tikram laikui Nustatykite vandens tekėjimo greitį išmatuodami vamzdžio skersmenį prieš čiaupą.

3. Kokio skersmens turi būti vamzdynas, kuriuo per valandą turėtų tekėti vanduo? Leidžiamas vandens srauto greitis – 2,5 m/sek.

Dokumentiniai mokomieji filmai. Serija „Fizika“.

Daniel Bernoulli (1700 m. sausio 29 d. (vasario 8 d.) – 1782 m. kovo 17 d.), Šveicarijos universalus fizikas, mechanikas ir matematikas, vienas iš kinetinės dujų teorijos, hidrodinamikos ir matematinės fizikos kūrėjų. Akademikas ir užsienio garbės narys (1733 m.) Sankt Peterburgo akademija Mokslai, akademijų narys: Bolonija (1724), Berlynas (1747), Paryžius (1748), Londono karališkoji draugija (1750). Johano Bernoulli sūnus.

Bernulio dėsnis (lygtis) yra (paprasčiausiais atvejais) energijos tvermės dėsnio stacionariam idealaus (ty be vidinės trinties) nesuspaudžiamo skysčio srauto pasekmė:

Čia

- skysčio tankis, - srauto greitis, - aukštis, kuriame yra atitinkamas skystas elementas, - slėgis erdvės taške, kuriame yra atitinkamo skysčio elemento masės centras, - gravitacijos pagreitis.

Bernoulli lygtis taip pat gali būti išvesta kaip Eulerio lygties, kuri išreiškia judančio skysčio impulsų pusiausvyrą, pasekmė.

Mokslinėje literatūroje Bernulio dėsnis dažniausiai vadinamas Bernulio lygtis(nepainioti su diferencialinė lygtis Bernoulli), Bernulio teorema arba Bernulio integralas.

Dešinėje pusėje esanti konstanta dažnai vadinama pilnas slėgis ir apskritai priklauso nuo racionalumo.

Visų terminų matmuo yra energijos vienetas skysčio tūrio vienetui. Pirmasis ir antrasis Bernoulli integralo terminai reiškia kinetinę ir potencialią energiją skysčio tūrio vienetui. Reikėtų pažymėti, kad trečiasis jo kilmės terminas yra slėgio jėgų darbas ir neatspindi jokio rezervo specialus tipas energija („slėgio energija“).

Santykius, artimus pirmiau nurodytam, 1738 m. užmezgė Danielis Bernoulli, kurio vardas dažniausiai siejamas Bernulio integralas. IN moderni forma integralas buvo gautas Johano Bernoulli apie 1740 m.

Dėl horizontalus vamzdis aukštis yra pastovus ir Bernulio lygtis yra tokia: .

Šią Bernulio lygties formą galima gauti integruojant Eulerio lygtį stacionariam vienmačio skysčio srautui su pastovus tankis : .

Pagal Bernulio dėsnį, bendras slėgis pastovaus skysčio srauto metu išlieka pastovus.

Bendras slėgis susideda iš svorio, statinio ir dinaminio slėgio.

Iš Bernulio dėsnio išplaukia, kad mažėjant srauto skerspjūviui, didėjant greičiui, tai yra dinaminiam slėgiui, statinis slėgis mažėja. Tai yra pagrindinė Magnuso efekto priežastis. Bernulio dėsnis galioja ir laminariniams dujų srautams. Slėgio sumažėjimo reiškinys didėjant srautui yra įvairių tipų srauto matuoklių (pavyzdžiui, Venturi vamzdžio), vandens ir garo srovės siurblių veikimo pagrindas. O nuoseklus Bernulio dėsnio taikymas lėmė techninės hidromechaninės disciplinos – hidraulikos – atsiradimą.

Bernulio dėsnis gryna forma galioja tik skysčiams, kurių klampumas lygus nuliui. Norint apytiksliai įvertinti tikrų skysčių srautą techninėje skysčių mechanikoje (hidraulikoje), Bernoulli integralas naudojamas pridedant terminus, kuriuose atsižvelgiama į nuostolius dėl vietinių ir paskirstytų varžų.

Bernoulli integralo apibendrinimai yra žinomi tam tikroms klampių skysčių srautų klasėms (pavyzdžiui, lygiagretiesiems srautams), magnetohidrodinamikai ir ferohidrodinamikai.

Paimkime vamzdį, kuriuo teka skystis. Mūsų vamzdis nėra vienodas per visą ilgį, bet turi skirtingą skerspjūvio skersmenį. Bernulio dėsnis išreiškiamas tuo, kad nepaisant skirtingų skersmenų, per bet kurią šio vamzdžio atkarpą vienu metu teka toks pat skysčio tūris.

Tie. Kiek skysčio per tam tikrą laiką praeina per vieną vamzdžio sekciją, tiek pat skysčio turi praeiti per bet kurią kitą sekciją per tą patį laiką. O kadangi skysčio tūris nesikeičia, o pats skystis praktiškai nėra suspaustas, tai pasikeičia dar kažkas.

Siauresnėje vamzdžio dalyje skysčio greitis didesnis, o slėgis mažesnis. Ir atvirkščiai, plačiose vamzdžio vietose greitis yra mažesnis, o slėgis didesnis.

Keičiasi skysčio slėgis ir jo greitis. Jeigu vamzdyje, kuriuo teka skystis, yra įlituoti atviri manometro vamzdeliai (209 pav.), tuomet bus galima stebėti slėgio pasiskirstymą išilgai vamzdžio.

Viskas, kas buvo pasakyta apie skysčio judėjimą vamzdžiais, taikoma ir dujų judėjimui. Jei dujų tekėjimo greitis nėra per didelis ir dujos nėra suslėgtos tiek, kad pasikeistų jų tūris, o be to, nepaisoma trinties, tai Bernulio dėsnis galioja ir dujų srautams. Siaurose vamzdžių vietose, kur dujos juda greičiau, jų slėgis yra mažesnis nei plačiose vietose.

Kalbant apie aerodinamiką, Bernulio dėsnis išreiškiamas tuo, kad oro srautas, tekantis į sparną, turi skirtingą greitį ir slėgį po sparnu ir virš sparno, todėl atsiranda sparno keliamoji jėga.

Atlikime paprastą eksperimentą. Paimkite nedidelį popieriaus lapą ir padėkite jį tiesiai priešais save taip:

Ir tada pučiame per jo paviršių, tada popierius, priešingai nei tikėtasi, užuot dar labiau pasilenkęs į Žemę, priešingai, išsitiesins. Reikalas tas, kad pučiant orą virš lapo paviršiaus sumažiname jo slėgį, o oro slėgis po lapu išlieka toks pat. Pasirodo, virš lapo yra žemo slėgio sritis, o po lapu - aukšto slėgio sritis. Oro masės bando „išsikelti“ iš teritorijos aukštas spaudimasį žemą plotą, ir dėl to lapas išsitiesina.

Galima atlikti kitą eksperimentą. Paimkite 2 popieriaus lapus ir padėkite juos priešais save taip:

Ir tada, pučiant į tarpą tarp jų esančią sritį, popieriaus lapai, priešingai nei tikimės, užuot atitolę vienas nuo kito, priešingai, priartės. Čia matome tą patį efektą. Oro masės iš išorės šalys turėti popieriaus lapą daugiau spaudimo, o ne oras, kurį pagreitinome tarp lakštų. Tai lemia tai, kad popieriaus lapai traukia vienas kitą.

Tuo pačiu principu vykdomi skrydžiai parasparniais, sklandytuvais, lėktuvais, sklandytuvais, malūnsparniais ir kt. lėktuvai. Būtent tai leidžia pakilti kelių tonų keleiviniam lėktuvui.