KORRIGERENDE BØLGER

Dybde av korrigerende bølger (grensene for et bjørnemarked)

Ingen markedstilnærming, i motsetning til Law of Waves, gir et tilfredsstillende svar på spørsmålet "Hvortil forventes et bjørnemarked å falle?" Den første indikasjonen er at korreksjoner, spesielt når de selv fungerer som fjerde bølger, har en tendens til å utføre sin maksimale retracement til utviklingsområdet til den forrige fjerde bølgen på et lavere nivå, i de fleste tilfeller omtrent til nivået til slutten.

Eksempel #1: Bjørnemarked 1929-1932

Et diagram over aksjekurser normalisert til dollaren utviklet i A Framework for the Study of Cycles (1977 av Gertrude Scherk*) viser en konvergerende trekant som bølge (IV). Den ender innenfor området til den forrige fjerde bølgen av hovedbølgenivået (syklus), en divergerende trekant (se grafen nedenfor).

Eksempel #2: 1942 Bear Market Bottom

I dette tilfellet, bølge II av hoved (syklus) bølgenivå (bjørnemarkedet fra 1937 til 1942),

sikksakk ender innenfor bølgeområdet til oksemarkedet fra 1932 til 1937 (se fig. 5-3).

Eksempel #3: 1962 Bear Market Bottom

Bølgedykket i 1962 brakte indeksen ned like over 1956-høydepunktet for den fem-bølgede primærbølgesekvensen fra 1949 til 1959. Normalt ville bjørnene ha nådd bølgesonen (4) (den korrigerende fjerde bølgen i bølgen ). Denne lille forglemmelsen illustrerer imidlertid hvorfor dette prinsippet er en retningslinje og ikke en regel. Bølgeforlengelsen til den sterke forrige tredje bølgen, den korte bølgen A og den sterke bølgen B i bølgen viser kraften til bølgestrukturen, noe som fører til en moderat endelig korreksjonsdybde.

Figur 5-3

Eksempel #4: 1974 Bear Market Bottom

Den endelige nedgangen i 1974, som avsluttet den korrigerende bølge IV (1966-1974) av det primære (syklus) bølgenivået, fra den generelle økningen av bølge III siden 1942, brakte indeksen ned i området til det forrige fjerde bølgenivået under (bølge av Primær (Primær) bølgenivå) . Igjen viser figur 5-3 hva som skjedde.

Vår analyse av bølgesekvenser på små nivåer de siste tjue årene har ytterligere styrket påstanden om at den normale grensen for ethvert bjørnemarked er utviklingsområdet til det forrige fjerde bølgenivået under, spesielt hvis det aktuelle bjørnemarkedet i seg selv er et fjerde bølge. Imidlertid, i en helt rettferdig modifikasjon av denne instruksjonen, er det ofte et faktum at hvis den første bølgen i en sekvens forlenges, vil korreksjonen etter den femte bølgen ha sin vanlige grense ved bunnen av den andre bølgen av et mindre bølgenivå. For eksempel, fallet i DJIA i mars 1978 nådde bunnen nøyaktig ved bunnen av den andre bølgen (mars

1975), som fulgte en utvidet første bølge fra desember 1974.

Noen ganger klarer ikke flate korreksjoner eller trekanter, spesielt de etter bølgeforlengelser (se eksempel #3), rett og slett ikke å nå det fjerde bølgeområdet. Sikksakk skjærer noen ganger dypt og beveger seg inn i området til den andre bølgen av det nedre bølgenivået, selv om dette skjer nesten utelukkende når sikksakkene i seg selv er andre bølger. Noen ganger dannes det en "dobbeltbunn" på akkurat denne måten.

Atferd etter utvidelse av femte bølge

Den viktigste tommelfingerregelen som kan utledes fra våre observasjoner av markedsadferd er at når bølge fem utvikler seg som en bølgeforlengelse, vil den påfølgende korreksjonen være skarp og vil finne støtte ved det laveste av bølge to i den utvidelsen. Noen ganger kan korrigeringen avsluttes der vist i fig. 2-6. Selv om det er et begrenset antall faktiske eksempler, er presisjonen som "A"-bølger reverserer til det laveste av subbølge 2 av den forrige utvidelsen av den femte bølgen forbløffende med. Figur 2-7 er en illustrasjon som involverer en utvidet flat korreksjon. (For ytterligere referanse, vennligst legg merke til to eksempler fra virkeligheten som vi vil vise i diagrammene for de kommende leksjonene. Et eksempel som involverer en sikksakk kan bli funnet i Fig. 5-3 ved det lave merket til bølge [A] inkludert i bølgen II, og et eksempel som inkluderer et utvidet plan, finnes i Fig. 2-16 (Leksjon 15*) ved det nedre merket til delbølge a, inkludert i delbølge A til bølge 4. Som du vil se i Fig. 5-3 slutter underbølge A til bølge (IV) nær underbølge 2 bølger (5), som er en bølgeforlengelse av bølge V fra 1921 til 1929).

Siden den laveste delen av den andre bølgen av en utvidelsesbølge i de fleste tilfeller er i eller nær territoriet til den forrige fjerde bølgen på det høyere nivået, innebærer denne indikasjonen atferd som ligner på den forrige (initielle*) indikasjonen. Imidlertid er det kjent for sin nøyaktighet. Ytterligere verdi er gitt av det faktum at femte bølgeforlengelser vanligvis etterfølges av raske tilbaketrekkinger. I dette tilfellet er utseendet deres en tidlig advarsel om en imponerende endring i bevegelsesretningen til et visst nivå, et kraftig sett med kunnskap. Denne instruksen gjelder ikke separat for bølgeforlengelser av femte bølger, som igjen er utvidelser i den femte bølgen.

Figur 2-6 Figur 2-7

Før vi beskriver de viktigste kvantitative bestemmelsene i bølgeprinsippet, lister vi opp hovedtypene av modeller for drivende og korrigerende bølger vurdert av tilhengere av bølgeprinsippet. Varianter av bølger skiller seg fra hverandre i den relative posisjonen til deres delbølger og proporsjonene mellom deres parametere.

Motivbølger, bestående av fem underbølger, har to varianter - impulser og diagonale trekanter. Det antas at i begge typer drivende bølger, korrigerer bølge 2 alltid prisene med mindre enn 100 % av bevegelsen til bølge 1, og bølge 4 – med mindre enn 100 % av bevegelsen til bølge 3. Det antas også at bølgen 3 er oftest lengst.

Etter vår vurdering, per 16. september 2019, er de beste meglerne:

For handel valutaer– NPBFX;

For handel binære alternativer– Intrade.bar;

Til investere i PAMM og andre verktøy - Alpari;

For handel aksjer– RoboForex.

Hovedtypen drivbølge kalles impuls. I en impuls kommer bølge 4 aldri inn i prisklassen til bølge 1. Subbølger 1, 3 og 5 av en impuls driver også bølger, og bølge 3 er oftest en impuls. Impulser er preget av en rekke egenskaper, som ifølge tilhengere av bølgeprinsippet tilfredsstilles i de fleste tilfeller. Spesielt er en slik egenskap ved en impuls strekkingen av en av dens konstituerende subbølger. Stretch, ifølge Elliott, er en utvidet impuls med uttalte indre bølger. De fleste impulser inneholder strekk i bare en av subbølgene deres. Det hevdes at i aksjemarkedet som regel forlenges den tredje impulsbølgen (fig. 6.11).

For å beskrive tilfellet når den femte bølgen i en impuls ikke går lenger enn den tredje bølgen, brukes begrepet «truncation» eller «failure» (fig. 6.12). Trunkering kan forekomme bak en uvanlig sterk tredjedel under vann.

Den andre typen drivende bølge er en diagonal trekant, som har noen funksjoner til korrigerende modeller. En diagonal trekant er preget av delvis overlapping av den fjerde og første subbølgen. I sin tur er diagonale trekanter delt inn i terminale diagonale trekanter og ledende diagonale trekanter.

De terminale diagonale trekantene er kilemønstre og er plassert i terminalbølgene til større mønstre (Figur 6.13). Dette kan være en femtedel av en drivende bølge eller, mindre vanlig, del C av en korrigerende bølge.

Ledende diagonale trekanter danner også kiler, men er i startfasen av større mønstre: bølge I av en impuls eller bølge A av en korrigerende bevegelse.

Som motivbølger kommer også korrigerende bølger i forskjellige former. Fire varianter er beskrevet:

sikksakk;
- horisontal korreksjon;
- trekant;
- kombinasjon.

I en sikksakk er toppen av bølge B betydelig lavere enn startpunktet for bølge A under en nedadgående korreksjon i et bullish marked eller betydelig over begynnelsen av bølge A under en oppadgående korreksjon i et bearish marked (Figur 6.14). Det hevdes at de andre impulsbølgene ofte viser seg å være sikksakk.

I en horisontal korreksjon, tvert imot, slutter bølge B nær begynnelsen av bølge A. Horisontale korreksjoner er som regel ikke så dype som sikksakk (Figur 6.15). I en impuls er oftest horisontale korreksjoner fjerde bølger.

Horisontale trekanter består allerede av fem overlappende subbølger, betegnet A–B–C–D–E (Fig. 6.16). I trekkende trekanter avtar amplituden til bølgene (fig. 6.16, a-f), og i ekspanderende trekanter øker den tvert imot (fig. 6.16, k-l). Horisontale trekanter dannes i stadiet før den siste bølgen av modellen: subbølge 4 av impulsen eller subbølge B av korrigeringsbølgen (fig. 6.17).

En kombinasjon er en type korreksjon som består av to eller tre enklere mønstre: sikksakk, horisontale korreksjoner og trekanter (fig. 6.18).

Som man kan se av den betydelige listen over typer og varianter av bølger, er Elliott-teorien preget av en modelltilnærming som ofte brukes i teknisk analyse, og bølgestrukturene overlapper delvis med modellene vi diskuterte i fjerde kapittel. Et trekk ved bølgeprinsippet er konstruksjonen av modeller, som involverer reproduksjon av identiske modellformer til grafiske strukturer i forskjellige skalaer. Flere modeller utgjør større like mønstre og består på sin side av mindre formasjoner av samme serie.

I tillegg, i henhold til bestemmelsene i bølgeprinsippet, er forskjellige typer bølgebevegelser preget av oppfyllelsen av visse empiriske forhold mellom deres konstituerende bølger i tid og amplitude.

I følge Elliotts teori, når man bestemmer proporsjonene mellom parameterne til prisbølger, er Fibonacci-forhold avgjørende. Husk at Fibonacci-sekvensen er en serie med naturlige tall, hvor de to første leddene er lik en, og de påfølgende oppnås ved å summere de to foregående: 1, 1, 2, 3, 5, 8, 13, 21, 34, 55, 89 osv. til det uendelige. Etter de første par leddene i denne serien er forholdet mellom hvert ledd i sekvensen til den neste omtrent 0,618, og til den forrige - omtrent 1,618. Når ordenstallet til et medlem av serien øker, har disse forholdstallene en tendens til irrasjonelle tall lik (5 - 1)/2 (dette tallet er også betegnet med henholdsvis φ) og (5 + 1)/2. Forholdene til de ulike leddene i Fibonacci-serien kalles Fibonacci-forhold.

Fibonacci-sekvensen og φ-forholdet, også kalt det "gyldne" forholdet, har en rekke ekstremt viktige matematiske egenskaper. Spesielt når du legger en til φ, får du det inverse tallet av φ (1 + φ = 1/ph), og hvis du trekker φ fra en, får du forholdet mellom Fibonacci-tall delt på ett medlem av sekvensen ( 0,382) og mange andre. Det har blitt lagt merke til at Fibonacci-forhold ofte finnes i strukturen til naturlige gjenstander, musikkverk, arkitektur, maleri, etc.

Elliotts følgere, basert på egne observasjoner, mener at Fibonacci-forhold også kan dukke opp når man analyserer prisbevegelser i finansmarkedene. Innenfor rammen av bølgeteorien analyseres for det første forholdet mellom størrelsen på korreksjonen og hovedbevegelsen som går foran den og for det andre forholdet mellom ensrettede bølger innenfor en større bølgemodell. Det antas at forholdet mellom amplituden til den korrigerende bølgen og den forrige impulsen ofte er preget av en verdi nær det "gyldne" forholdet, dvs. til en verdi av 61,8 %. Korrigering med 50 % av hovedbevegelsen er også mulig. "Sideveis" korreksjoner returnerer ofte prisene med et beløp nær et annet Fibonacci-forhold – 38,2 % (fig. 6.19).

Det antas også at amplitudene til ensrettede underbølger av impuls- og korrigerende bølger (hvis de ikke er like) også har en tendens til proporsjoner nær Fibonacci-forholdene - 1,618 eller 2,618 (de gjensidige tallene på 0,618 og 0,382). Disse sammenhengene opptrer som regel mellom lengdene på strakte og ustrakte impulssubbølger, samt mellom subbølgene A og C under korreksjon (fig. 6.20-6.22).

Målinger av faktiske proporsjoner mellom størrelsene til ulike trender viser at forholdet mellom bølger kan være forskjellige. Tendensen til disse forholdene til enhet eller til Fibonacci-forhold i den beskrevne metoden betraktes kun som en trend, som imidlertid kan tillate visse antakelser om de sannsynlige prismålene for gjeldende markedsprosesser. Etter at det generelle bildet av Elliott-bølger er kompilert og stedet for den nåværende trenden i dette bildet er bestemt, er det nødvendig å måle størrelsen på tidligere bølger og, ved å bruke de estimerte proporsjonene, bestemme punktet for sannsynlig fullføring av de observerte trend.

Det skal bemerkes at innenfor rammen av bølgeteorien, når man snakker om forholdet mellom parametrene til ulike trender, refereres det hovedsakelig til resultatene av observasjoner og til den hypotetisk universelle anvendelsen av Fibonacci-forhold. Som regel gis det ingen analytiske beregninger for å forklare de beskrevne fakta. Derfor, når du prøver å praktisk talt bruke disse relasjonene i handel, er det nødvendig å ta hensyn til den empiriske karakteren til de forventede avhengighetene og om mulig undersøke effektiviteten til den foreslåtte metoden på historiske data fra markedet som studeres.

Elliott-bølgeteorien tilbyr en spesifikk modell for prisatferd i finansmarkedene, ifølge hvilken prisendringer skjer gjennom sammenhengende trender (bølger). Elliott-bølgeformer kan ligne velkjente tekniske analysediagrammønstre. Det er imidlertid betydelige forskjeller mellom den enkle kartleggingstilnærmingen til markedsanalyse beskrevet i kapittel 4 og bølgetilnærmingen.

Den grafiske modellmetoden forutsetter at visse mønstre av prisatferd i finansmarkedene oppstår fra tid til annen. Implementeringen av disse bildene er ofte ledsaget av ytterligere bevegelse av markedet i en retning avhengig av typen spesifikk grafisk modell. Tilfellet av et avvik mellom den reelle markedsbevegelsen og den forventede betyr bare mislykket bruk av en enkelt modell. Innenfor rammen av denne tilnærmingen gjøres det som regel ingen antagelser om forholdet mellom modeller og om den sykliske karakteren av implementeringen.

Tvert imot etablerer Elliott-bølgeprinsippet en viss generell modell for markedsutvikling, som, ifølge tilhengerne av dette prinsippet, alltid utføres. Implementeringen av et bestemt stadium av bølgemønsteret innebærer nødvendigvis den neste bølgen av en bestemt type. Unnlatelse av å identifisere denne bølgen kan føre til en revisjon av hele bølgebildet av markedet konstruert frem til dette punktet. Vi nevnte tidligere at bølgeprinsippet i mange tilfeller gjør det mulig å tvetydig bestemme hvilke bølgemodeller som implementeres. Det store antallet typer og undertyper av bølger som vurderes innenfor Elliott-tilnærmingen gjør det mulig å tilpasse reelle prisavhengigheter til teoretiske bølgemønstre, men den praktiske verdien av slike konstruksjoner er fortsatt tvilsom. Siden formålet med denne håndboken er en kort beskrivelse av tilnærminger til å studere finansmarkeder kjent i teknisk analyse, vil vi begrense oss til å bemerke at effektiviteten til enhver prisprognosemetode bare kan bekreftes av de faktiske resultatene av å bruke denne metoden til å utstede. handelsanbefalinger.

Tallrike observasjoner av oppførselen til priser på finansielle eiendeler viser at elementer av sykliske prisendringer ofte er tilstede i finansmarkedene. Prosessen med å etablere nye priser når ny viktig informasjon kommer inn i markedene, inneholder som regel en oscillerende komponent. I tillegg er det kjent at parametrene til slike oscillasjoner er gjenstand for konstante endringer. Svar på spørsmål om hvor betydelige og forutsigbare disse endringene er og om informasjon om tidligere manifestasjoner av syklisitet kan brukes med hell til å forutsi fremtidige prisbevegelser er avgjørende for å vurdere effektiviteten til sykliske metoder for teknisk analyse.

Hovedtrekket i Forex-markedstrenden er den frie dannelsen av priser - de siteres fritt, uten begrensninger eller noen fiksering av verdier. Selve begrepet vil være mer korrekt brukt, ikke bare som "Forex", men som "Forex-marked". Det enkle begrepet "Forex" refererer til en valutavekslingstransaksjon, og ikke en kombinasjon av dem, så det er verdt å skille mellom dem for å unngå forvirring.

Når du ser på diagrammet, bestemmer du riktig hvor hver bølge starter fra. Dette vil tillate deg å korrekt analysere dynamikken i prisendringer (dvs. hele syklusen). Og ikke glem å bruke Elliott wave identifier programmer hvis du jobber på en online plattform relatert til Forex.

Det viktigste med å spille på børsen er å være informasjonskyndig. Før du starter din Forex-aktivitet, ta deg tid til å lese tematiske artikler og nødvendig litteratur. Du må også gå dypere inn i Elliott-bølgeteorien.

Denne artikkelen beskriver bare de grunnleggende prinsippene; faktisk er teorien mer omfattende. Etter å ha mestret det, vil du være i stand til å bli med i "laget" av Forex-spillere og begynne å tjene normale penger uten frykt for å "brenne ut" og tape penger.

Korrigerende bølger, ifølge Elliott-teorien

Korrigerende bølger- den viktigste "treenigheten" av bølger på Elliott-diagrammet, rettet i motsatt retning fra den kraftigere trenden. I dag finnes det flere hovedformer for korrigerende bølger – flate korreksjoner, en gruppe sikksakk og trekanter.

Essensen av korrigerende bølger

Bølgeanalyse er en spesiell merking av et diagram til bølger. Sistnevnte er av to typer:

- bevegelige bølger. Det særegne ved slike bølger er at de danner hovedbevegelsen til trenden og har stor lengde og styrke. I noen tilfeller kan drivende bølger ha en lengde på 50-70 poeng eller mer (her avhenger alt av tidsrammen det gjelder);

- korrigerende bølger avviker i mye kortere lengde. Dessuten er de alltid rettet mot trendens hovedretning. I praksis er ikke korrigerende bølger i stand til å bryte gjennom kraftigere kjøresvingninger. Dessuten, etter at de slutter, begynner alltid en ny oppadgående impuls. Ved et sammenbrudd blir den korrigerende bølgen den drivende bølgen, men i dette tilfellet tar den motsatt retning.

I dag er det to hovedtyper av korrigerende trekanter - konvergerende og divergerende. De første er på sin side symmetriske, synkende og stigende. Den andre (divergerende) har ingen andre typer og regnes som en av de sjeldneste figurene.

Hold deg oppdatert med alle viktige begivenheter til United Traders - abonner på vår

Symmetrisk trekant i bølge B Eksempel på en symmetrisk trekant i bølge B Flat korreksjon i bølge B
Et eksempel på en flat korreksjon i bølge B "Feil" flat korreksjon i bølge B
Eksempel på en "feil" flat korreksjon i bølge B Dobbel tre (flat korreksjon + trekant) i bølge B
Eksempel på en dobbel tre (flat korreksjon + trekant) i bølge B Sikksakk i bølge A
Et eksempel på en sikksakk i bølge A. En sikksakk i bølge A og en "feil" flat korreksjon i bølge B.
Et eksempel på en sikksakk i bølge A og en "feil" flat korreksjon i bølge B. En symmetrisk trekant i bølge B
Eksempel på en symmetrisk trekant i bølge B Flat korreksjon i bølge A
Eksempel på en flat korreksjon i bølge A Dobbel tre (flat korreksjon + sikksakk) i bølge B
Eksempel på en dobbel tre (flat korreksjon + sikksakk) i bølge B Sikksakk i bølge B og dobbel sikksakk i bølge C
Eksempel på en sikksakk i bølge B og en dobbel sikksakk i bølge C. Flat korreksjon i bølge A. Sikksakk i bølge B. Diagonal trekant i bølge C.
Eksempel på en flat korreksjon i bølge A. Sikksakk i bølge B. Diagonal trekant i bølge C. Trippel sikksakk i bølge B
Eksempel på en trippel sikksakk i bølge B «Uregelmessig» flat korreksjon + symmetrisk trekant i bølge B
Et eksempel på en "feil" flat korreksjon + symmetrisk trekant i bølge B

Trekanter

En trekant består alltid av fem hovedbølger.

Minst tre bølger av trekanten er sikksakk eller kombinasjoner av disse.

Bølgene A, B og C har aldri form av en trekant.

Bølge D eller E kan ha form av en trekant.

Trekanten kan være den nest siste figuren i et hvilket som helst mønster på høyere nivå. I dette tilfellet vil prisstigningen etter trekanten ha en tendens til å reise en avstand lik høyden på trekanten.

Trekanten kan være den siste figuren i kombinasjoner og trekanter på høyere nivå.

Hovedbølgene er alltid betegnet med bokstavene A-B-C-D-E.

En hovedbølge i trekanten har en tendens til å være den mest komplekse og varige blant de andre.

En symmetrisk trekant slutter ikke alltid i området til generatrisen. Noen ganger når ikke bølge E den eller bryter gjennom den, og danner derved et falskt utbrudd.

Trekanten består av fem hovedbølger og har formelen 3-3-3-3-3.

Substitusjon av bølger i en symmetrisk trekant
Et eksempel på bølgesubstitusjon i en symmetrisk trekant. Substitusjon av bølger i en symmetrisk trekant (alternativ 2)
Et eksempel på bølgesubstitusjon i en symmetrisk trekant (alternativ 2)

Doble treere

Double Three består alltid av tre hovedbølger.

Bølgene A, B og C av en dobbel tre kan ha form av et hvilket som helst korrigerende mønster.

Oftest dannes en dobbel treer nesten horisontalt eller med en svak helling mot den dominerende trenden.

Vanligvis er en dobbel treer en grunn korreksjon til den dominerende trenden.

Hovedbølgene er alltid betegnet med bokstavene A-B-C.

Bølger i en dobbel treer har som regel en tendens til å være like i varighet og amplitude.

Double Three består av tre hovedbølger og har formelen 3-3-3.

Symmetrisk trekant i bølge B av en sikksakk
Eksempel på en symmetrisk trekant i bølge B av en sikksakk “Invertert irregulær” flat korreksjon i bølge B av en sikksakk
Et eksempel på en "omvendt feil" flat korreksjon i bølge B av en sikksakk Dobbel tre i bølge B av en sikksakk
Et eksempel på en dobbel treer i bølge B av en sikksakk “Uregelmessig” flat korreksjon og en symmetrisk trekant
Et eksempel på en "feil" flat korreksjon og en symmetrisk trekant En symmetrisk trekant og en "feil" flat korreksjon.
Eksempel på en symmetrisk trekant og "feil" flat korreksjon "Feil" flat korreksjon - symmetrisk trekant - "feil" flat korreksjon
Eksempel på "feil" flat korreksjon - symmetrisk trekant - "feil" flat korreksjon Flat korreksjon - symmetrisk trekant - "feil" flat korreksjon
Et eksempel på en flat korreksjon - en symmetrisk trekant - en "feil" flat korreksjon

Trippel tre

En Triple Three består alltid av fem hovedbølger.

For enkelhets skyld kan hovedbølgene merkes med bokstavene W-X-Y-X-Z.

For å understreke rekkefølgen av bølgene og det unike ved markeringen, kan den andre bølgen av X betegnes som XX.

Bølgene W, Y og den første bølgen X kan ha form av et hvilket som helst korreksjonsmønster, bortsett fra en symmetrisk og diagonal trekant.

Den andre bølgen XX og bølgen Z av trippel tre kan ha form av et hvilket som helst korrigerende mønster.

En trippel tre dannes nesten horisontalt eller med en liten helling mot den dominerende trenden.

Vanligvis er en trippel tre en grunn korreksjon til den dominerende trenden.

Jo mer horisontalt en trippel tre dannes, jo mer sannsynlig vil den ha egenskapene til symmetriske trekanter, nemlig at den kan bli:

1). Den nest siste figuren i en modell på høyere nivå. I dette tilfellet vil prisstigningen etter trippel tre ha en tendens til å reise en avstand lik høyden på mønsteret.

2). Den siste figuren i kombinasjoner og trekanter på et høyere nivå.

Virkende bølger i en trippel trippel har som regel en tendens til å være like i varighet og amplitude seg imellom.

Triple Three består av fem hovedbølger og har formelen 3-3-3-3-3.

Trippel tre
Trippel tre eksempel

Diagonale trekanter

En diagonal trekant består alltid av fem hovedbølger.

Hovedbølgene er kun merket med tall.

Alle bølger er som regel sikksakk eller deres derivater.

Bølge 1 har en tendens til å være den lengste, bølge 5 den korteste.

Bølge 5 prøver å ende i området til genereringslinjen eller bryte gjennom den, og danner dermed et falskt utbrudd.

En diagonal trekant kan ikke være den siste store bølgen i en diagonal trekant på høyere nivå, men den kan være den siste C-bølgen i et høyere nivå A-B-C sikksakk.

En diagonal trekant kan bare være den siste store bølgen i en impuls, sikksakk eller flat bølge.

Etter fullføringen av en diagonal trekant, begynner enten en korreksjon eller en ny trend i motsatt retning, som har en tendens til å nå begynnelsen av dette mønsteret.

Den diagonale trekanten består av fem hovedbølger og har formelen 3-3-3-3-3, men det finnes spesielle typer diagonale trekanter med bølgeformelen 5-3-5-3-5.

Diagonal trekant i trippel sikksakk
Eksempel på en diagonal trekant i en trippel sikksakk Diagonal trekant i en dobbel sikksakk
Eksempel på en diagonal trekant i en dobbel sikksakk Spesiell type diagonal trekant 5-3-5-3-5
Eksempel på en spesiell type diagonal trekant 5-3-5-3-5 Diagonal trekant i bølgene A og C
Eksempel på en diagonal trekant i bølgene A og C